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Raketenflug Einstein gegen Newton

Mittwoch, 27. Juni 2012 - 03:02 | Autor: wabis | Themen: Wissen, Physik, Raumfahrt, Interaktiv | Kommentare(11)

Bevor Albert Einstein seine Relativitätstheorie aufgestellt hat, wurden alle Berechnungen von Flugbahnen nach Newtons Theorie ausgeführt. Solange die Geschwindigkeiten der Objekte nicht in die Nähe der Lichtgeschwindigkeit reichen, stimmen beide Theorien gleichermassen gut. Bei sehr hohen Geschwindigkeiten gibt es jedoch grosse Abweichungen zwischen den beiden Theorien.

Am Beispiel eines speziellen Raketenfluges lassen sich im Rechenformular auf dieser Seite die Vorhersagen beider Theorien miteinander vergleichen. Beide Theorien sagen für dieselben Flugbedingungen sehr unterschiedliche Reisezeiten und Geschwindigkeiten voraus.

Wer das Rennen gewinnt? Das hängt vom Beobachter ab!

Raketenflug zu einem fernen Ort

Ich berechne einen Flug mit einer Rakete zu einem fernen Stern und zwar sowohl nach der Theorie der klassischen Mechanik [1] von Newton [2], als auch nach der speziellen Relativitätstheorie [3] von Einstein [4]. Beide Flüge finden unter denselben Bedingungen statt.

Der Flug hat zwei Phasen:

Beschleunigungsphase: Die Rakete Startet beim Punkt S und beschleunigt konstant mit der Beschleunigung a bis sie die Hälfte der Strecke d beim Punkt R erreicht hat.
Bremsphase: Beim Punkt R wendet die Rakete um 180 Grad und bremst mit der gleichen Beschleunigung ab, bis sie den Punkt E erreicht hat. An diesem Punkt hat sie gerade auf Stillstand abgebremst.

Aufgabe

Gegeben ist die zu fliegende Distanz d und die Beschleunigung a, welche für die ganze Flugdauer für die Astronauten konstant ist, abgesehen von der Richtungsänderung beim Punkt R.

Ich möchte unter anderem folgendes berechnen:

Flugdauer t nach Newton
Flugdauer t nach Einstein für die Erdbewohner
Flugdauer τ nach Einstein für die Astronauten
Flugstrecke σ nach Einstein aus Sicht der Astronauten
Höchstgeschwindigkeit v nach Newton
Höchstgeschwindigkeit ν nach Einstein
Beschleunigung α nach Einstein bei R von der Erde aus gesehen
Zeitdehnung Δτ und Längenkontraktion Δσ nach Einstein bei R

Flugberechnungen

Zu Beginn wird eine Reise ins Zentrum der Milchstrasse berechnet, welches ca. 26 000 Lj (Lichtjahre) von der Erde entfernt ist. Du kannst aber jederzeit andere Distanzen eingeben. Mit den Radiobuttons Längen und Zeiten kannst du verschiedene Masseinheiten einstellen. Wenn Du z.B. eine Reise zum Mond berechnen willst, wählst du bei Längen am besten km und gibst bei d 380 000 ein. Da eine solche Reise nur Stunden dauert, wählst du als Zeit Einheiten h (Stunden).

AE = Astronimische Einheit: Die AE hat eine Länge von 149 597 870 700 m und entspricht etwa dem mittleren Abstand zwischen Erde und Sonne. [5]

pc = Parsec: Ein Parsec ist die Entfernung, aus der der mittlere Abstand der Erde zur Sonne (= 1 AE) unter einem Winkel von einer Bogensekunde (1" = 1°/3600) erscheint. Ein Parsec ist ca. 3,26 Lj = 3,085 6776 ·10¹⁶ m. [6]

Einheiten und Konstanten

Vergleiche auch den Rechner für kompliziertere Besipiele nach Einstein weiter unten.

t = Flugzeit aus Sicht Erde
τ = Flugzeit aus Sicht Rakete
s = Flugstrecke aus Sicht Erde
σ = Flugstrecke aus Sicht Rakete

v = Geschwindigkeit bei R aus Sicht Erde
α = Beschleunigung bei R aus Sicht Erde
Δτ = Zeitverlangsamung bei R
Δσ = Längenkontraktion bei R

Die verwendeten Formeln findest du weiter unten auf dieser Seite. Wenn dich die Herleitung der Formeln interessiert, so lies meinen Blog-Beitrag:

Relativistische Bewegungsgleichungen erklärt

Das JavaScript für die Berechnungen im obigen Formular kannst du einsehen unter:

NewtonEinstein.js

Reisestrecke d

Eine Reise bis ins Zentrum der Milchstrasse entspricht einer Distanz von ca. 26 000 Lj [7]. Diese Distanz nehme ich für mein Berechnungsbeispiel. Du kannst aber auch andere Werte im Formular oben eingeben.

Wenn du kürzere Distanzen berechnen willst, z.B. ca. 8 Lichtminuten (Lmin) für die Distanz Erde-Sonne (= 1 AE), so kannst du bei Einheiten und Konstanten unter Zeiten eine andere Massseinheit wählen, z.B. Lichtminuten (Lmin), Lichtsekunden (Ls), Astronomische Einheit (AE), km usw.

Interessante Reisestrecken

Reise zum Mond: Der Mond ist ca. 380 000 km von der Erde entfernt. Wähle als Längeneinheit km und als Zeiteinheit h (Stunden) und gib die Entfernung bei d ein. Beachte, wie sehr sich für solche kurzen Distanzen die Newton- und Einstein-Werte annähern. Der Unterschied ist praktisch vernachlässigbar.

Reise zum Mars: Ein Funksignal zum Mars benötige etwa 20 Minuten (abhängig von der Stellung zur Erde). Um die Reise zum Mars zu berechnen, wähle bei Längen Lichtminuten (Lmin) und bei Zeiten Tage. Gib im Feld d 20 (also 20 Lmin) ein.

Reise zur Sonne: Die Sonne ist ca. 8 Lichtminuten von der Erde entfernt. Du kannst diese Aufgabe gleich lösen wie bei der Reise zum Mars. Die Entfernung Erde-Sonne ist aber genau 1 Astronimische Einheit AE. Daher bietet es sich an, bei Längen die Einheit AE zu wählen und bei d den Wert 1 einzugeben. Wenn du wissen willst, wie viele Kilometer das sind, wähle nach der Eingabe einfach bei Längen die Einheit km. Der Wert bei d wird sogleich in km angezeigt.

Durchqueren der Milchstrasse: Die Milchstrasse hat einen Durchmessen von ca. 100 000 Lichtjahren. Wähle bei Längen die Einheit Lj und bei Zeiten Jahre. Gib im Feld d 100 000 oder 1E5 ein.

Reise ans Ende des Universums: Das sichtbare Universum hat einen Radius von mehr als 45 Milliarden Lichtjahren. Wähle bei Längen als Einheit Lichjahre Lj und bei Zeiten Jahre. Gib in das Feld d 45E9 oder 45 000 000 000 ein. Beachte, dass bei dieser Strecke die Rechengenauigkeit z.T. nicht mehr ausreicht. So wird bei Einstein als Maximalgeschwindigkeit 1 c, also Lichtgeschwindigkeit angezeigt, obwohl diese nie ganz erreicht werden kann. Interessant ist jedoch, dass diese Strecke innerhalb eines Menschenlebens aus Sicht der Astronauten zurückgelegt werden kann! Auf der Erde vergehen dagegen mehr als 45 Milliarden Jahre!

Beschleunigung a

Eine nicht beschleunigte Rakete behält ihre Geschwindigkeit für immer bei. Die Astronauten darin sind schwerelos. Wird eine Rakete gleichmässig beschleunigt, so ändert sich ihre Geschwindigkeit stetig (Zu- oder Abnahme) und die Astronauten spüren eine künstliche Schwerkraft.

Wenn die Beschleunigung a = 9,81 m/s² beträgt, spüren die Astronauten dieselbe Schwerkraft wie auf der Erde [8]. Daher nehme ich diese Beschleunigung für mein Beispiel.

Reisezeiten

Die Reisezeiten werden standardmässig in Jahren angegeben. Intern wird immer mit Sekunden gerechnet. Ein tropischen Jahr dauert:

1 tropisches Jahr = 31 556 925,261 s [9]

Bei der Theorie von Einstein gibt es zwei Reisezeiten zu beachten. Die Zeit vergeht nämlich für die Astronauten langsamer als für die Erdbewohner!

Wenn kürzere Strecken bei d eingegeben werden, sodass die Reisezeit weniger als 1 Jahr dauert, kann man bei Einheiten und Konstanten unter Zeiten einen anderen Massstab wählen, z.B. Tage, Minuten usw.

Maximale Geschwindigkeit V

Die maximalen Geschwindigkeiten werden in der Hälfte der Strecke d erreicht. Ich gebe die Geschwindigkeit als Mehrfaches der Lichtgeschwindigkeit c an. Ein Wert von 1 c entspricht der Lichtgeschwindigkeit von:

1 c = 299 792 458 m/s = 299 792,458 km/s [10]

Einheiten und Konstanten

Das Rechenformular rechnet mit SI-Einheiten, also Metern und Sekunden. Alle anderen Einheiten werden nach der Eingabe oder vor dem Anzeigen mit entsprechenden Konstanten umgerechnet. In den Zahlenfeldern unter den Radiobuttons für Längen und Zeiten werden die verwendeten Umrechnungkonstanten angezeigt.

Zeiten

Die Umrechnungswerte von Tagen, Stunden und Minuten zu Sekunden sind trivial: 1 Minute hat 60 Sekunden, ein Tag hat 24 × 60 × 60 Sekunden usw.

Wie viele Sekunden ein Jahr hat, ist nicht mehr trivial und es gibt mehrere verschiedene Definitionen. Wenn wir allgemein von einem Jahr sprechen, meinen wir ein Tropisches- bzw. Kalenderjahr. Ein tropisches Jahr (von altgriechisch (tropos) = Drehung, Wendung) ist die Zeit zwischen zwei gleichen Zeitpunkten im Ablauf der Jahreszeiten, zum Beispiel von einer Frühlings-Tagundnachtgleiche (Frühlingsanfang) zur nächsten. [9].

Ein tropisches Jahr hat 31 556 925,261 s, das sind 365,242 190 52 Tage = 365 Tage, 5 Stunden, 48 Minuten, 45,261 Sekunden.

Für die Masseinheit Monat vewende ich einfach 1/12 des tropischen Jahres.

Längen

Die meisten Längen beziehen sich auf Stecken, die das Licht in einer bestimmten Zeit zurücklegt. Die Lichtgeschwindigkeit ist 299 792 458 m/s. Die Strecke, die das Licht in einer Sekunde zurücklegt, ist somit 299 792 458 m und wird als 1 Ls (Lichtsekunde) bezeichnet.

Die Strecken für Lichtminute (Lmin), Lichtstunde (Lh) und Lichttag (Ld) werden einfach durch Multiplikation mit 60, 60×60 und 60×60×24 berechnet.

Für die Berechnung der Strecke 1 Lj (Lichtjahr) muss die Dauer eines Jahres genau festgelegt werden. Wie bei Zeiten beschrieben, gibt es verschiedene Definitionen für ein Jahr. Das Lichtjahr ist definiert als die Strecke, die das Licht in einem Jahr nach dem julianischen Kalender zurücklegt. Dieses Jahr hat genau 365,25 Tage. [11]

Ein Lichtmonat Lm wird berechnet, indem das Lichtjahr einfach durch 12 dividiert wird.

Die Astronimische Einheit AE hat eine Länge von 149 597 870 700 m und entspricht etwa dem mittleren Abstand zwischen Erde und Sonne. [5]

Ein Parsec (1 pc) ist die Entfernung, aus welcher der mittlere Abstand der Erde zur Sonne (1 AE) unter einem Winkel von einer Bogensekunde (1" = 1°/3600) erscheint. Ein Parsec ist ca. 3,26 Lj:

1 pc = 3,26 Lj = 3,085 6776 ·10¹⁶ m. [6]

Diskussion

Wenn wir die Resultate zwischen Newton und Einstein vergleichen fällt auf, dass die Werte extrem unterschiedlich sind:

Reisedauer

Zunächst fällt auf, dass die Reisedauer t nach Einstein von der Erde aus betrachtet extrem viel länger ist, als die Reisedauer nach Newton. Dies kommt daher, dass nach Newton die Rakete Überlichtgeschwindigkeit fliegen kann, nach Einstein jedoch kann die Lichtgeschwindigkeit nicht überschritten werden.

Andererseits ist die Reisedauer für die Astronauten bei der Reise ins Zentrum der Milchstrasse (26 000 Lj) nach Einstein mit τ = 19,75 Jahre wesentlich kürzer als die τ = 317,36 Jahre nach Newton! Dies kommt daher, dass nach Einstein die Zeit für Reisende umso langsamer vergeht, je näher die Geschwindigkeit an Lichtgeschwindigkeit heranreicht.

Nach Newton vergeht die Zeit für die Astronauten gleich schnell wie die Zeit auf der Erde, egal mit welcher Geschwindigkeit die Rakete fliegt.

Strecke aus Sicht der Astronauten

Nach Newton ergibt sich für die Astronauten keine andere Strecke als für einen Erdbeobachter: s = d.

Nach der Relativitätstheorie verlangsamt sich für die Astronauten nicht nur die Zeit, sondern auch die Flugstrecke schrumpf (siehe Längenkontraktion)! So muss die Rakete für die Strecke von 26 000 Lj nach Einstein von den Astronauten aus gesehen nur σ = 18,409 Lj zurücklegen! Diese Strecke schafft die Rakete in τ = 19,75 Jahren. Diese Strecke schafft die Rakete also von den Astronauten aus gesehen ohne die Lichtgeschwindigkeit je überschreiten zu müssen!

Maximale Geschwindigkeit

Nach Newton erreicht die Rakete am Punkt R eine Geschwindigkeit von v = 163,856 c, also fast 164-fache Lichtgeschwindigkeit. Seit Einstein wissen wir, dass die Lichtgeschwindigkeit nie überschritten werden kann. Daher erstaunt es auch nicht, dass die maximale Geschwindigkeit nach Einstein v = 0,999 99... c ist.

Übrigens gilt die jeweilige Geschwindigkeit an jedem Punkte der Reise sowohl aus Sicht der Erde, als auch aus Sicht der Astronauten. Aus Sicht der Erde muss einfach ein kleiner Streckenabschnitt an diesem Punkt geteilt durch die Zeit für diese Strecke im Erde-System berechnet werden, während die Astronauten die um die Längenkontraktion gestauchte Strecke σ durch die Eigenzeit τ teilen müssen. Die Längenkontraktion und die Zeitdilation heben sich gerade auf. Auf diese Weise ergibt sich auch in beiden Systemen dieselbe Lichtgeschwindigkeit.

Beschleunigung am Punkt R

Nach Newton ist die Beschleunigung immer a = 9,81 m/s², egal ob von der Erde aus gemessen oder von den Astronauten.

Nach Einstein kann dies jedoch nicht sein. Denn wenn die Rakete Lichtgeschwindigkeit nicht überschreiten kann, muss die Beschleunigung von der Erde aus gesehen irgendwann gegen Null gehen. Die Astronauten hingegen spüren auf der ganzen Reise eine konstante Beschleunigung von 9,81 m/s²!

Zeitverlangsamung und Längenkontraktion

Nach Newton verläuft die Zeit auf der Erde immer gleich schnell wie die Zeit in der Rakete. Daher ist die Zeitverlangsamung immer Δτ = 1. Ebenso ist die Reisedistanz nach Newton für die Astronauten gleich lang wie für die Erdbewohner. Zeit und Raum sind für alle Beobachter identisch und starr.

Nach Einstein verläuft die Zeit für die Astronauten von der Erde aus gesehen umso langsamer, je schneller sie relativ zu ihr fliegen. Am Punkt R der Reise, wo die Rakete ihre höchste Geschwindigkeit erreicht, vergeht die Zeit für die Astronauten von der Erde aus gesehen 13 425 mal langsamer! Dies ist der Grund, weshalb die Astronauten in ihrer Zeit nur 19,75 Jahre für den Flug brauchen, während auf der Erde 26 002,49 Jahre vergangen sind!

Gleichzeitig schrumpft die Reisestrecke um denselben Faktor wie die Zeit, sodass aus Sicht der Astronauten die Reisestrecke nur 18,409 Lj beträgt. Diese Strecke kann in den 19,75 Jahren zurückgelegt werden, ohne dass die Lichtgeschwindigkeit überschritten werden muss!

Wer gewinnt also das Rennen?

Das hängt vom Betrachter ab:

Von der Erde aus gesehen gewinnt die Newton-Rakete das Rennen, denn sie braucht nur 317,36 Jahre im Gegensatz zu 26 002,49 Jahre nach Einstein. Allerdings würden in beiden Fällen sowohl die Erdenbewohner als auch die Astronauten das Ende des Rennens nicht erleben.

Ganz anders sieht es für die Astronauten nach Einstein aus. Diese erreichen nach ihrer Zeitrechnung das Ziel bereits nach nur 19,75 Jahren! Tatsächlich können sie mit ihrer Rakete jedes Ziel im sichtbaren Universum zu Lebzeiten erreichen! Allerdings altert das Universum in dieser Zeit etwas mehr, als das Licht für die entsprechende Entfernung braucht. In unserem Beispiel altert das Universum um 26 000 + 2,49 Jahre! Die Astronauten würden also bei ihrem Rückflug schon lange vergessen sein, wenn es dann überhaupt noch eine Menschheit gäbe!

Aber bemerkenswert ist doch die Tatsache, dass Einsteins Theorie das gesamte Universum erreichbar macht. Es ist jedoch meist eine Einbahnstrasse ohne Zurück!

Formeln nach Newton

Die folgenden Formeln gelten bei konstanter Beschleunigung a. Die Zeit verstreicht in der Rakete gleich schnell wie auf der Erde. Die Formeln gelten nur für Geschwindigkeiten weit unter Lichtgeschwindigkeit.

(1)

$v(t) = a \cdot t$

(2)

$s(t) = {1 \over 2} \cdot a \cdot t^2$

(3)

$t(s) = \sqrt{ {2 \cdot s \over a } }$

(4)

$v(s) = \sqrt{ 2 \cdot a \cdot s }$

(5)

$s(v) = { v^2 \over 2 \cdot a }$

(6)

$t(v) = { v \over a }$

wobei^'

$a$ ^'	=^'	^'Beschleunigung
$v$ ^'	=^'	^'Geschwindigkeit
$s$ ^'	=^'	^'zurückgelegter Weg
$t$ ^'	=^'	^'Reisedauer

Formeln nach Einstein

Für sehr hohe Geschwindigkeiten müssen relativistische Effekte berücksichtigt werden und die folgenden Formeln anstelle der Newton-Formeln verwendet werden.

Die Rakete fliegt mit konstanter lokaler Beschleunigung a. Das heisst, die Raumfahrer spüren während ihrem Flug eine konstante künstliche Schwerkraft. Von der Erde aus gesehen nimmt die Beschleunigung immer mehr ab, je näher sich die Geschwindigkeit der Rakete der Lichtgeschwindigkeit nähert. In der Rakete vergeht die Zeit τ langsamer als die Zeit t auf der Erde.

Geschwindigkeit der Rakete nach Erdzeit

(7)

$v(t) = { a \cdot t \over \sqrt{ \left( a \cdot t \over c \right)^2 + 1} }$

wobei^'

$v(t)$ ^'	=^'	^'Geschwindigkeit nach der Erdzeit t
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$t$ ^'	=^'	^'bisherige Reisedauer in Erdzeit
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Beachte: dieselbe Geschwindigkeit v zum Zeitpunkt t wird sowohl von der Erde aus, als auch von den Astronauten in ihrem jeweiligen System gemessen. Die Astronauten messen jedoch mit anderen Werten für Länge und Eigenzeit (wegen Längenkontraktion und Zeitdilation).

Flugstrecke nach Erdzeit

(8)

$s(t) = {c^2 \over a} \left[ \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 } - 1 \right]$

wobei^'

$s(t)$ ^'	=^'	^'Zurückgelegter Weg nach der Zeit $t$
$t$ ^'	=^'	^'bisherige Reisedauer in Erdzeit
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Flugstrecke nach Raketezeit

(9)

$\sigma(\tau) = { c^2 \over a } \left[ \ln\left( { \mathrm{e}^{2 \cdot a \cdot \tau / c } + 1 \over 2 } \right) - { a \cdot \tau \over c } \right]$

wobei^'

$\sigma(\tau)$ ^'	=^'	^'bisher zurückgelegte Strecke aus Sicht der Astronauten zur Raketenzeit $\tau$
$\tau$ ^'	=^'	^'bisherige Reisedauer für die Astronauten
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Achtung: Wegen der Längenkontraktion ist die effektive Reisedistanz für die Astronauten kürzer als die von der Erde aus gemessene Reisedistanz s!

Beschleunigung der Rakete auf der Erde gemessen

(10)

$\alpha(t) = { a \over \left[ \left( {a \cdot t \over c } \right)^2 + 1 \right]^{3/2} }$

wobei^'

$\alpha(t)$ ^'	=^'	^'Beschleunigung der Rakete im Erdsystem nach der Zeit $t$
$t$ ^'	=^'	^'bisherige Reisedauer in Erdzeit
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Erdzeit für bestimmte Strecke

(11)

$t(s) = { c \over a } \cdot \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 }$

wobei^'

$t(s)$ ^'	=^'	^'bisherige Reisedauer für die Strecke $s$ in Erdzeit
$s$ ^'	=^'	^'bisher zurückgelegter Weg der Rakete bezgl. der Erde
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Raketenzeit für bestimmte Strecke

(12)

$\tau(s) = { c \over a } \cdot {\rm arsinh} \left( \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 } \right)$

wobei^'

$\tau(s)$ ^'	=^'	^'Flugzeit für die Strecke $s$ für die Astronauten
$s$ ^'	=^'	^'bisher Zurückgelegter Weg der Rakete bezgl. der Erde
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit

Zeitverlangsamung in der Rakete

(13)

$\Delta\tau(t) = { \mathrm d t \over \mathrm d \tau(t) } = { 1 \over \sqrt{ 1 - { v(t)^2 \over c^2 } } } = \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 }$

wobei^'

$\Delta\tau(t)$ ^'	=^'	^'Verlangsamungfaktor der Raketenzeit zur Erdzeit $t$
$a$ ^'	=^'	^'konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'Lichtgeschwindigkeit
$t$ ^'	=^'	^'bisher vergangene Zeit auf der Erde

Erdzeit in Raketenzeit umrechnen

(14)

$\tau(t) = { c \over a } \cdot \ln \left( \sqrt{ \left( { a \cdot t \over c } \right)^2 + 1 } + \left( { a \cdot t \over c } \right) \right) = { c \over a } \cdot \mathrm{arsinh} \left( { a \cdot t \over c } \right)$

Achtung: Dies ist keine allgemein gültige Umrechnungsformel für die Zeiten. Sie gilt nur für das Beispiel der konstant beschleunigten Rakete!

Raketenzeit in Erdzeit umrechnen

(15)

$t(\tau) = { c \over a } \cdot \left( { \mathrm{e}^{ { a \cdot \tau / c } } - \mathrm{e}^{- { a \cdot \tau / c } } \over 2 } \right) = { c \over a } \cdot \sinh\left( { a \cdot \tau \over c } \right)$

Achtung: Dies ist keine allgemein gültige Umrechnungsformel für die Zeiten. Sie gilt nur für das Beispiel der konstant beschleunigten Rakete!

Gegenüberstellung Newton / Einstein

Newton	Einstein
$v(t) = a \cdot t$	$v(t) = { a \cdot t \over \sqrt{ \left( a \cdot t \over c \right)^2 + 1} }$
$s(t) = {1 \over 2} \cdot a \cdot t^2$	$s(t) = {c^2 \over a} \left[ \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 } - 1 \right]$
$\sigma(\tau) = s(t) = {1 \over 2} \cdot a \cdot t^2$	$\sigma(\tau) = { c^2 \over a } \left[ \ln\left( { \mathrm{e}^{2 \cdot a \cdot \tau / c } + 1 \over 2 } \right) - { a \cdot \tau \over c } \right]$
$t(s) = \sqrt{ {2 \cdot s \over a } }$	$t(s) = { c \over a } \cdot \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 }$
$\tau(s) = t(s) = \sqrt{ {2 \cdot s \over a } }$	$\tau(s) = { c \over a } \cdot {\rm arsinh} \left( \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 } \right)$
$\alpha = a$	$\alpha = { a \over \left[ \left( {a \cdot t \over c } \right)^2 + 1 \right]^{3/2} }$
$\tau = t$	$\tau(t) = { c \over a } \cdot \mathrm{arsinh} \left( { a \cdot t \over c } \right)$
$t = \tau$	$t(\tau) = { c \over a } \cdot \sinh\left( { a \cdot \tau \over c } \right)$
$\Delta\tau = { \mathrm d t \over \mathrm d \tau } = 1$	$\Delta\tau = { \mathrm d t \over \mathrm d \tau(t) } = { 1 \over \sqrt{ 1 - { v(t)^2 \over c^2 } } } = \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 }$
$\Delta s = { \mathrm d s \over \mathrm d s_R } = 1$	$\Delta s = { \mathrm d s \over \mathrm d s_R } = { 1 \over \sqrt{ 1 - { v(t)^2 \over c^2 } } } = \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 }$

Newton

Einstein

$v(t) = a \cdot t$

$v(t) = { a \cdot t \over \sqrt{ \left( a \cdot t \over c \right)^2 + 1} }$

$s(t) = {1 \over 2} \cdot a \cdot t^2$

$s(t) = {c^2 \over a} \left[ \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 } - 1 \right]$

$\sigma(\tau) = s(t) = {1 \over 2} \cdot a \cdot t^2$

$\sigma(\tau) = { c^2 \over a } \left[ \ln\left( { \mathrm{e}^{2 \cdot a \cdot \tau / c } + 1 \over 2 } \right) - { a \cdot \tau \over c } \right]$

$t(s) = \sqrt{ {2 \cdot s \over a } }$

$t(s) = { c \over a } \cdot \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 }$

$\tau(s) = t(s) = \sqrt{ {2 \cdot s \over a } }$

$\tau(s) = { c \over a } \cdot {\rm arsinh} \left( \sqrt{ \left( { a \cdot s \over c^2 } + 1 \right)^2 - 1 } \right)$

$\alpha = a$

$\alpha = { a \over \left[ \left( {a \cdot t \over c } \right)^2 + 1 \right]^{3/2} }$

$\tau = t$

$\tau(t) = { c \over a } \cdot \mathrm{arsinh} \left( { a \cdot t \over c } \right)$

$t = \tau$

$t(\tau) = { c \over a } \cdot \sinh\left( { a \cdot \tau \over c } \right)$

$\Delta\tau = { \mathrm d t \over \mathrm d \tau } = 1$

$\Delta\tau = { \mathrm d t \over \mathrm d \tau(t) } = { 1 \over \sqrt{ 1 - { v(t)^2 \over c^2 } } } = \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 }$

$\Delta s = { \mathrm d s \over \mathrm d s_R } = 1$

$\Delta s = { \mathrm d s \over \mathrm d s_R } = { 1 \over \sqrt{ 1 - { v(t)^2 \over c^2 } } } = \sqrt{ \left( {a \cdot t \over c} \right)^2 + 1 }$

Bemerkungen

Die obigen relativistischen Gleichungen gelten nur im Rahmen der speziellen Relativität, also innerhalb von millionen von Lichtjahren in einem nicht gekrümmten leeren Raum.

Genaugenommen müssten wir Gravitationsfelder berücksichtigen (die Rakete muss das Feld der Erde, der Sonne, der Galaxie verlassen) und die Änderung der Raumgeometrie (und dadurch eine Veränderung der Längen und der Uhren) durch Massen berücksichtigen. Diese Effekte der allgemeinen Relativitätstheorie sind jedoch im Vergleich mit den Effekten der hier gezeigten Berechnungen vernachlässigbar.

Die Zeitverlangsamung der allgemeinen Relativitätstheorie infolge der Beschleunigung der Rakete ist in unserem Fall ebenfalls vernachlässigbar.

Für grössere Distanzen (milliarden Lichtjahre) spielt die Expansion des Universums eine Rolle.

Berechnungsbeispiel nach Einstein

Wenn ich d = 10 Lj weit fliegen will und nur auf v = 0,9c mit a = 10 m/s² beschleunige,

wie lange dauert das auf der Erde und in der Rakete? → t_tot, τ_tot?
wieviel Weg habe ich alleine schon bei der Beschleunigung zurückgelegt? → s_a, σ_a
wie lange dauert eine Strecke aus Sicht der Astronauten → τ_a, τ_v?
wie lange ist die Strecke aus Sicht der Astronauten (Längenkontraktion)? → σ_tot

Berechnung der Zeit bis v erreicht ist

Wir haben gegeben die maximale Reiseschwindigkeit v = 0,9c und wollen berechnen, wie lange in Erdzeit und Raketenzeit mit der Beschleunigung a = 10 m/s² beschleunigt werden muss um diese Geschwindigkeit zu erreichen. Wenn wir diese Zeit haben, können wir berechnen, wie weit in dieser Zeit geflogen wird s_a.

Wir haben eine Formel (7) mit welcher bei konstanter Beschleunigung a, gemessen in der Rakete, die Geschwindigkeit v nach der Zeit t berechnet werden kann. Wird wollen aber die Zeit wissen, nach der diese Geschwindigkeit erreicht wird. Daher lösen wie diese Formel nach t auf und erhalten:

(16)

$t_\mathrm{a} = { v \over a \cdot \sqrt{ 1 - (v/c)^2 } } = 6{,}19 \cdot 10^{7}\ \mathrm{s} = 716\ \mathrm{d} = 1{,}96\ \mathrm{a}$

wobei^'

$t_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'Reisezeit der Beschleunigungsphase bis v erreicht ist gemessen mit Uhren auf der Erde
$v$ ^'	=^'	^'0,9 · c = maximale Reisegeschwindigkeit
$a$ ^'	=^'	^'10 m/s² = konstante Beschleunigung/Abbremsung
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Die Zeit für die Bremsphase ist dieselbe.

Für die Berechnung der entsprechenden Zeit gemessen von den Astronauten, welche der Zeitdilation unterliegen, kann die Formel (14) verwendet werden. Achtung: diese Formel gilt nur für konstante Beschleunigungen:

(17)

$\tau_\mathrm{a} = { c \over a } \cdot \mathrm{arsinh}\left( { a \cdot t_\mathrm{a} \over c } \right) = 4{,}41 \cdot 10^{7}\ \mathrm{s} = 511\ \mathrm{d} = 1{,}40\ \mathrm{a}$

wobei^'

$\tau_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'Beschleunigungszeit aus Sicht der Astronauten
$t_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'6,19 ·10⁷ s Beschleunigungszeit gemessen mit Uhren auf der Erde
$a$ ^'	=^'	^'10 m/s² = konstante Beschleunigung/Abbremsung
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

arsinh ist die arcus sinus hyperbolikus Funktion.

Strecken der Beschleunigung

Mit der Formel (8) können wir die Strecke s_a ausrechnen, die in dieser Zeit geflogen wird. Diese Strecke ist dieselbe für die Beschleunigung und die Bremsphase.

(18)

$s_\mathrm{a} = { c^2 \over a } \left[ \sqrt{ \left( {a \cdot t_\mathrm{a} \over c } \right)^2 + 1 } - 1 \right] = 1{,}16 \cdot 10^{16}\ \mathrm{m} = 1{,}23\ \mathrm{Lj}$

wobei^'

$s_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'Strecke benötigt für Beschleunigung/Abbremsung
$t_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'6,19 ·10⁷ s = Reisezeit bis v erreicht ist gemessen mit Uhren auf der Erde
$a$ ^'	=^'	^'10 m/s² = konstante Beschleunigung/Abbremsung
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Check: Gemessen in Jahren und Lichtjahren, für eine Beschleunigungs-Stecke von 1,23 Lj muss die Reisezeit in Jahren grösser als 1,23 sein, weil die Rakete niemals Lichtgeschwindigkeit erreicht. Dies ist mit 1,96 Jahren der Fall. Das heisst, in 1,96 Jahren beschleunigt die Rakete auf 0,9-fache Lichtgeschwindigkeit und benötigt dafür eine Strecke von 1,23 Lichtjahren. Für die Astronauten sind in dieser Zeit nur 1,40 Jahre vergangen.

Strecke der Beschleunigung für die Astronauten

Im Referenzsystem der Astronauten erscheint die Flugstrecke kontraktiert. Für die Berechnung der totalen Beschleunigungsstrecke aus Sicht der Astronauten kann die Formel (9) verwendet werden:

(19)

$\sigma_\mathrm{a} = { c^2 \over a } \left[ \ln\left( { \mathrm{e}^{2 \cdot a \cdot \tau_\mathrm{a} / c } + 1 \over 2 } \right) - { a \cdot \tau_\mathrm{a} \over c } \right] = 7{,}46 \cdot 10^{15}\ \mathrm{m} = 0{,}789\ \mathrm{Lj}$

wobei^'

$\sigma_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'kontraktierte Beschleunigungsstrecke aus Sicht der Astronauten
$\tau_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'4,41 ·10⁷ s = bisherige Reisedauer für die Astronauten
$a$ ^'	=^'	^'10 m/s² = konstante Beschleunigung für die Astronauten
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Beachte: die Längenkontraktion der Reisestrecke aus der Sicht der Astronauten nimmt während der Beschleunigung stetig zu. Dies wird in obiger Formel berücksichtigt.

Strecke konstanter Geschwindigkeit

Die Strecke, welche mit konstanter Geschwindigkeit geflogen wird, ist:

(20)

$s_\mathrm{v} = d - 2 \cdot s_\mathrm{a} = 7{,}13 \cdot 10^{16}\ \mathrm{m} = 7{,}54\ \mathrm{Lj}$

wobei^'

$s_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'Strecke konstanter Geschwindigkeit
$d$ ^'	=^'	^'10 Lj = gesamte Strecke
$s_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'1,23 Lj = beschleunigte Strecken

Zeit konstanter Geschwindigkeit

Die Erdzeit in der die Rakete mit konstanter Geschwindigkeit fliegt, ist:

(21)

$t_\mathrm{v} = { s_\mathrm{v} \over v } = 2{,}64 \cdot 10^{8}\ \mathrm{s} = 3060\ \mathrm{d} = 8{,}38\ \mathrm{a}$

wobei^'

$t_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'Erdzeit der konstanten Geschwindigkei
$s_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'7,13 ·10¹⁶ m = Strecke konstanter Geschwindigkeit
$v$ ^'	=^'	^'0,9 · c = konstante Reisegeschwindigkeit
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Zeit konstanter Geschwindigkeit für die Astronauten

Für konstante Geschwindigkeit ist die Zeitdilation nach SR einfach zu berechnen. Damit erhalten wir für die Strecke konstanter Geschwindigkeit die Reisezeit für die Astronauten von:

(22)

$\tau_\mathrm{v} = \sqrt{ 1 - \left( { v \over c } \right)^2 } \cdot t_\mathrm{v} = 1{,}15 \cdot 10^{8}\ \mathrm{s} = 1334\ \mathrm{d} = 3{,}65\ \mathrm{a}$

wobei^'

$\tau_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'Reisezeit konstanter Geschwindigkeit für die Astronauten
$t_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'2,64 ·10⁸ s = Reisezeit konstanter Geschwindigkeit von der Erde aus
$v$ ^'	=^'	^'0,9 · c = konstante Reisegeschwindigkeit
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Strecke konstanter Geschwindigkeit für die Astronauten

Bei konstanter Geschwindigkeit kann die Längenkontraktion nach SR einfach berechnet werden:

(23)

$\sigma_\mathrm{v} = \sqrt{ 1 - { v^2 / c^2 } } \cdot s_\mathrm{v} = 3{,}11 \cdot 10^{16}\ \mathrm{m} = 3{,}29\ \mathrm{Lj}$

wobei^'

$\sigma_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'kontrahierte Reisestrecke konstanter Geschwindigkeit
$s_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'7,13 ·10¹⁶ m = Strecke konstanter Geschwindigkeit
$v$ ^'	=^'	^'0,9 · c = konstante Reisegeschwindigkeit
$c$ ^'	=^'	^'299 792 458 m/s = Lichtgeschwindigkeit

Gesamte Reisezeit

Damit ist die totale Reisezeit von der Erde aus gesehen:

(24)

$t_\mathrm{tot} = t_\mathrm{v} + 2 \cdot t_\mathrm{a} = 3{,}88 \cdot 10^{8}\ \mathrm{s} = 4493\ \mathrm{d} = 12{,}3\ \mathrm{a}$

wobei^'

$t_\mathrm{tot}$ ^'	=^'	^'totale Reisezeit mit Uhren auf der Erde gemessen
$t_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'2,64 ·10⁸ s = Erdzeit der konstanten Geschwindigkei
$t_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'6,19 ·10⁷ s = Reisezeit der Beschleunigungs-Phasen bis v erreicht ist

Und die gesamte Reisezeit beträgt für die Astronauten:

(25)

$\tau_\mathrm{tot} = \tau_\mathrm{v} + 2 \cdot \tau_a = 2{,}04 \cdot 10^{8}\ \mathrm{s} = 2356\ \mathrm{d} = 6{,}45\ \mathrm{a}$

wobei^'

$\tau_\mathrm{tot}$ ^'	=^'	^'Totale Reisezeit für die Astronauten
$\tau_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'1,15 ·10⁸ s = Reisezeit konstanter Geschwindigkeit für die Astronauten
$\tau_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'4,41 ·10⁷ s = Beschleunigungszeit aus Sicht der Astronauten

Gesamte Reisestrecke für die Astronauten

(26)

$\sigma_\mathrm{tot} = \sigma_\mathrm{v} + 2 \cdot \sigma_\mathrm{a} = 4{,}60 \cdot 10^{16}\ \mathrm{m} = 4{,}86\ \mathrm{Lj}$

wobei^'

$\sigma_\mathrm{tot}$ ^'	=^'	^'Totale kontraktierte Reisestrecke für die Astronauten
$\sigma_\mathrm{v}$ ^'	=^'	^'3,29 Lj = kontrahierte Reisestrecke konstanter Geschwindigkeit
$\sigma_\mathrm{a}$ ^'	=^'	^'0,789 Lj = kontraktierte Beschleunigungsstrecke aus Sicht der Astronauten

Weitere Informationen

[1]

Klassische Mechanik

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Klassische_Mechanik

[2]

Isaac Newton

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Isaac_Newton

[3]

Spezielle Relativitätstheorie

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Spezielle_Relativit%C3%A4tstheorie

[4]

Albert Einstein

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Albert_Einstein

[5][a][b]

Astronomische Einheit

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Astronomische_Einheit

[6][a][b]

Parsec

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Parsec

[7]

Lage der Sonne im Milchstrassensystem

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Milchstrasse#Lage_der_Sonne_im_Milchstra.C3.9Fensystem

[8]

Erdbeschleunigung

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Erdbeschleunigung

[9][a][b]

Tropisches Jahr

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Tropisches_Jahr

[10]

Lichtgeschwindigkeit

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Lichtgeschwindigkeit

[11]

Lichtjahr

; Wikipedia
http://de.wikipedia.org/wiki/Lichtjahr

Kommentare

1Thomas Ahrendt 13.06.2012 | 17:24

Lieber Walter

Danke für die Formeln und Deine Arbeit; endlich kann ich´s bequem ausrechnen (lassen) ;-))

2Paul 05.08.2014 | 16:10

Im Bericht Reisen zu den Sternen wird beschrieben, dass wer mit Lichtgeschwindigkeit reist die Zeit stehenbleibt d.h. man ist überall gleichzeitig an jedem xbeliebigen Punkt der Strecke. Die Strecke schrumpft zu einer Scheibe ohne Dicke. Dies gilt für den Reisenden. Warum verbringt er nach den o.a. Formeln immer noch Jahre obwohl doch die Zeit für ihn stehenbleibt und deshalb auch sofort am Ziel ist, bzw. gleichzeitig an jedem xbeliebigen Ort der Strecke?

3wabis

(Walter Bislin, Autor dieser Seite) 05.08.2014 | 17:22

@Paul

Nichts mit einer Masse ungleich Null kann Lichtgeschwindigkeit je erreichen! Daher bleibt auch seine lokale Zeit nicht stehen und seine Reisestrecke wird von ihm aus gesehen nie Null. Deine Aussage gilt nur für masselose Teilchen wie Photonen.

4thomas ahrendt 14.12.2014 | 14:05

Hallo Walter

mach doch mal bitte aus dem Punkt wieder ein normales Komma und als Tausender-Trennzeichen wieder Punkte.

5jou 24.11.2015 | 06:42

vielen dank! obwohl ich keinerlei vorkenntnisse zum thema habe konnte ich mir bild machen!
sehr klar und verstaendlich!

6martin 26.02.2017 | 22:19

Ganz toller Rechner!!!

ich habe mal 40 lichtjahre (Entfernung von der Erde zu dem neu entdeckten Planeten in der Milchstraße) (habe leider vergessen wie der heißt) in den rechner eingegeben. laut newton braucht die rakete 12,447 815 464 4 jahre aus sicht der erdbewohner, laut Einstein 41,892 917 442 4. Da es so schnelle raketen nicht gibt und man sie in 12,... jahren höchstwahrscheinlich nicht bauen kann, wird unsere generation diesen planeten wohl nie erreichen!!!

7Werner Schneider 01.11.2017 | 17:01

Habe auch mal Fragen....

Was bedeutet eigentlich eine ereichbare Höchstgeschwidigkeit nahe Lichtgewchwindigkeit c
bei der noch keine besonders gravierenden Zeitverschiebungen zwischen Besatzung und
Erdbewohner entstehen, sind diese identisch mit einer Massenzunahme des Fahrzeugs
um 100% also auf den doppelen Wert unter Beachtung der Rückkehrzeit oder beginnen die
schon deutlich vorher?

Welche Beschleunigungs-Energien sind überhaupt technisch verfügbar?

Ein paar überschlägige Hinweise würden mir schon genügen.

8wabis

(Walter Bislin, Autor dieser Seite) 02.11.2017 | 17:17

Der Zusammenhang zwischen Raketenzeit τ und Erdzeit t bei einer bestimmten Releativgeschwindigkeit v ist:

(27)	$\tau = \sqrt{ 1 - { v^2 \over c^2 } } \cdot t$

Daraus lässt sich die Geschwindigkeit v berechnen, die nötig ist, eine bestimmte Zeitverlangsamung α = τ / t zu erreichen:

(28)	$v = c \cdot \sqrt{ 1 - \alpha^2 }$

Also wenn die Zeit im Raumschiff halb so schnell wie auf der Erde vergehen soll, d.h. α = 0,5, dann wird dies bei einer Relativgeschwindigkeit von v = c · √ 1 − 0,5² = 0,866 · c erreicht.

Jetzt kannst du selbst für eine nicht besonders gravierende Zeitverschiebung (Zeitverlangsamung α) die Geschwindigkeit v ausrechnen und beurteilen, ob das eine Höchtgeschwindigkeit nahe Lichtgeschwindigkeit ist.

sind diese identisch mit einer Massenzunahme..

Was meinst du mit diese? Eine Zeitverschiebung ist nicht identisch mit einer Massezunahmen um 100%. Ich verstehe die Frage nicht.

Die Massezunahme ist von der Geschwindigkeit v abhängig und kann wiefolgt berechnet werden:

(29)	$m_\mathrm{rel} = { m_0 \over \sqrt{ 1 - v^2 / c^2 } }$

Also wenn v = 0,866 · c ist, ergibt sich m_rel = 2 · m₀ also eine 100% Massezunahme.

unter Beachtung der Rückkehrzeit oder beginnen die schon deutlich vorher?

Dies hat nichts mit Rückkehrzeit zu tun sondern mit der momentanen Geschwindigkeit v. Willst du wissen, wann 100% Massezunahme bei gleichmässig beschleunigter Rakete erreicht wird?

Welche Beschleunigungs-Energien sind überhaupt technisch verfügbar?

Du meinst vermutlich Beschleunigungs-Kräfte. Unter Beschleunigungs-Energie = Beschleunigungs-Arbeit = kinetische Energie versteht man die momentane kinetische Energie E_kin = 1/2 · m · v² bezüglich einem Bezugssystem (z.B. zwischen Rakete und Erde). Dies hat aber nichts mit Kräften zu tun.

Beschleunigungs-Kräfte = Schub hängt natürlich vom Antriebssystem ab. Eine Apollo Saturn V hatte einen Startschub von 33 851 kN. Was für eine Beschleunigung daraus resultiert hängt natürlich von der Masse der Rakete ab: a = F / m, wobei a die Beschleunigung ist, F die Schubkraft und m die Masse der Rakete.

Um eine Rakete mit einem Gewicht von 1000 t mit 1 g ≈ 10 m/s² zu beschleunigen braucht es F = m · a = 1 000 000 kg · 10 m/s² = 10 000 kN Schub.

Eine Saturn V hatte beim Start eine Beschleunigung von a = F / m = 33 851 kN / 2934,8 t = 11,5 m/s². Davon muss die Erdbeschleunigung abgezogen werden, gegen welche die Rakete anzukämpfen hatte. Das ergibt dann noch 11,5 m/s² − 9,81 m/s² = 1,7 m/s² für die Aufwärtsbeschleunigung. Im Weltraum wären das mit 11,5 m/s² etwas mehr als 1 g Erdbeschleunigung. Man sieht, dass für eine Rakete der Masse einer vollständigen Saturn V der volle Startschub benötigt wird um Erdbeschleunigung im Weltraum zu erhalten. Aber die Rakete verliert konstant Masse und daher braucht es mit der Zeit immer weniger Schub.

9Filipe 12.10.2018 | 10:15

Aus Neugier habe ich mich heute mal mit diesem Thema beschäftigt.
Jedoch wird mir eins nicht klar, wie kann die Zeit langsamer laufen für die Menschen in der Rakete?
Lichtgeschwindigkeit ist ja 300.000km/s, ich bewege mich also mit dieser Geschwindigkeit fort.
Ob jetzt ein Ziel das 900.000km weit entfernt ist, oder 2Ltg, spielt ja keine rolle, ich schaffe ja blos die 300.000km/s?
Wenn ich also eine feste Geschwindigkeit nicht überschreiten kann, wie kann es dann sein, dass ich weniger Zeit benötige?

10Gerhard 26.06.2022 | 14:10

In dieser schönen Darstellung der Raketenbewegung fehlt ein wichtiger Punkt:
die Berechnung der Energie,

- die notwendig ist, die Rakete auf die gewünschte Geschwindigkeit zu bringen
- die notwendig ist, um die Rakete in den gewünschten Abstand zur Erde zu bringen
Die Beschleunigung a und damit die Kraft ist im "Bezugssystem Rakete" gegeben.
Aber was ist die Energie im "Bezugssystem Rakete"?
Energie = Kraft x Weg
Der Weg und die Geschwindigkeit der Rakete sind im "Bezugssystem Rakete" doch immer 0!
Damit würde die Kraft von m.a eine Energie von 0 leisten.
Wie berechnet man die Energie mittels der Bewegungsgleichung richtig?
Natürlich könnte man die kinetische Energie der Rakete auch anders berechnen:
Ekin = (m - m0) c^2
Ich fand noch nirgendwo eine Berechnung der geleisteten Energie mit Hilfe der Bewegungsgleichung!

11S. Ehrler 25.04.2024 | 20:47

Irgendwer hat bei der Beantwortung der Frage "wie weit ist ein LJ?" falsch geantwortet: 1 LJ beträgt 300000 km/sec. x 3600 sec. x 24h x 365,25 Tage = 9,46728 BILLIONEN km und nicht Milliarden

Ist doch wohl ein kleiner Unterschied, oder?

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